Os hádrons são partículas subatômicas compostas, formadas por quarks mantidos juntos pela interação forte, a força fundamental mais poderosa da natureza. Eles se dividem em duas grandes famílias: os bárions (como prótons e nêutrons), compostos por três quarks, e os mésons, compostos por um par quark-antiquark.
A teoria que descreve a interação forte é a Cromodinâmica Quântica (QCD). De acordo com esta teoria, os quarks carregam uma "carga de cor" e trocam glúons, os vetores da interação forte. Uma propriedade crucial da QCD é o confinamento: os quarks não podem existir isoladamente e estão sempre confinados dentro dos hádrons.
A energia de ligação de um hádron pode ser descrita pela relação \(E = \sqrt{(pc)^2 + (mc^2)^2}\), onde \(m\) é a massa de repouso do hádron, \(p\) seu momento e \(c\) a velocidade da luz.
N.B.: A Cromodinâmica Quântica (QCD) é a teoria que descreve a interação forte entre quarks e glúons. Ela se baseia na simetria de gauge SU(3) e explica o confinamento dos quarks, ou seja, a impossibilidade de observá-los isoladamente, assim como a liberdade assintótica, onde a força diminui a distâncias muito curtas.
Alguns microsegundos após o Big Bang, o Universo era tão quente e denso que os quarks e glúons existiam na forma de um plasma de quarks-glúons. Naquela época, a temperatura excedia \(10^{12}\,\text{K}\), impedindo que os quarks se ligassem em partículas estáveis. Quando a expansão cósmica fez a temperatura cair abaixo desse valor crítico, os quarks começaram a se confinar pela interação forte, dando origem aos primeiros hádrons (prótons e nêutrons).
Esse processo de adronização ocorreu cerca de \(10^{-6}\,\text{s}\) após o momento inicial. Os prótons e nêutrons formados nessa época tornaram-se a matéria bariônica primordial, precursora da nucleossíntese primordial (entre 1 e 3 minutos após o Big Bang), que permitiu a formação dos primeiros núcleos de hélio, deutério e lítio.
O LHC no CERN é o instrumento mais poderoso já construído para estudar os hádrons. Ao colidir prótons em energias de até 6,8 TeV por feixe, ele recreia as condições extremas que prevaleciam no universo primordial, logo após o Big Bang (\(t < 10^{-6}\) s).
Essas colisões produzem uma multidão de hádrons exóticos, permitindo que os físicos testem as previsões do Modelo Padrão e busquem uma física além desse modelo. A descoberta do bóson de Higgs em 2012 é um exemplo marcante.
As estrelas de nêutrons, remanescentes ultra-densos de supernovas, são laboratórios naturais para estudar a matéria hadrônica em condições extremas. Seus núcleos atingem densidades que podem exceder \(3 \times 10^{17}\) kg/m³, várias vezes a densidade nuclear.
Nesses ambientes, a pressão é tão intensa que os hádrons poderiam "derreter" em um plasma de quarks e glúons, um estado da matéria que teria existido no universo primordial. A equação de estado da matéria hadrônica em alta densidade \(P(\rho)\) permanece um dos grandes desafios da física contemporânea, com implicações para entender a massa máxima possível das estrelas de nêutrons.
O mundo dos hádrons é extremamente variado e rico, o que o torna uma das famílias de partículas mais fascinantes e complexas. O estudo dos hádrons conecta a física de partículas mais fundamental à astrofísica dos objetos mais densos do universo.
Assim, o mundo dos hádrons é muito mais do que uma simples coleção de partículas. É um ecossistema complexo e dinâmico que está no centro de nossa compreensão do que constitui a matéria visível de nosso universo, desde os núcleos atômicos até as estrelas de nêutrons.
Hádron | Símbolo | Composição | Massa (MeV/c²) | Carga | Spin | Classificação |
---|---|---|---|---|---|---|
Próton | p | uud | 938.3 | +1 | 1/2 | Bárion |
Nêutron | n | udd | 939.6 | 0 | 1/2 | Bárion |
Píon positivo | π⁺ | u\(\bar{d}\) | 139.6 | +1 | 0 | Méson |
Píon neutro | π⁰ | u\(\bar{u}\)/d\(\bar{d}\) | 135.0 | 0 | 0 | Méson |
Káon positivo | K⁺ | u\(\bar{s}\) | 493.7 | +1 | 0 | Méson |
Káon neutro | K⁰ | d\(\bar{s}\) | 497.6 | 0 | 0 | Méson |
Eta | η | Mistura de pares quark-antiquark | 547.9 | 0 | 0 | Méson |
Ró | ρ⁺ | u\(\bar{d}\) | 775.3 | +1 | 1 | Méson |
Delta | Δ⁺⁺ | uuu | 1232 | +2 | 3/2 | Bárion |
Lambda | Λ⁰ | uds | 1115.7 | 0 | 1/2 | Bárion |
Sigma positivo | Σ⁺ | uus | 1189.4 | +1 | 1/2 | Bárion |
Sigma neutro | Σ⁰ | uds | 1192.6 | 0 | 1/2 | Bárion |
Xi | Ξ⁰ | uss | 1314.9 | 0 | 1/2 | Bárion |
Ômega | Ω⁻ | sss | 1672.5 | -1 | 3/2 | Bárion |
J/Psi | J/ψ | c\(\bar{c}\) | 3096.9 | 0 | 1 | Méson |
Úpsilon | ϒ | b\(\bar{b}\) | 9460.3 | 0 | 1 | Méson |
Fonte: Particle Data Group e CERN.
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