2つの磁石を近づけると、引き付け合うか反発し合う見えない力を感じます。 この磁気の巨視的な現象は、電子のレベルで無限に小さいところから生じます。 各電子は、物理学者が磁気モーメントと呼ぶ小さな磁石のように振る舞います。 しかし、内部構造を持たない素粒子がどのようにして磁場を生成するのでしょうか?
この見かけのパラドックスは、何十年もの間古典物理学に挑戦しました。 答えは純粋に量子的な性質であるスピンにあります。 その名前が示唆するものとは異なり、スピンは電子が自分自身の周りを物理的に回転することではありません。 それは電荷や質量と同じくらい基本的な固有の性質であり、古典的な等価物は存在しません(どのような画像も代表的ではありません)。
電子の電荷 (e):電磁気的な性質で、一定であり、クーロン相互作用(電子が運動するときの電気力と磁場)を担います。
スピン (S):電子の量子的な固有角運動量で、軌道運動とは独立しています。粒子の物理的な回転とは関連しません。
1922年、物理学者のオットー・シュテルン(1888-1969)とヴァルター・ゲルラッハ(1889-1979)は画期的な実験を行いました。 彼らは、銀原子のビームを強い磁場勾配を通過させました。この磁場は、一方の極片が鋭いエッジを持ち、もう一方が平らな面を持つ装置によって作られました。 古典物理学によれば、これらの原子の磁気モーメントは空間内で任意の向きを取ることができ、あらゆる可能な向きを取ることができるベクトルのように振る舞うはずです。 この強度が強く変化する磁場を通過する際、原子は磁気モーメントの向きに応じて異なる方向に偏向し、検出スクリーン上に上から下まで連続した軌跡を作るはずです。
しかし、観測結果は驚くべきものでした:連続した分布ではなく、スクリーンの上部と下部に2つの明確で分離したスポットが見られただけで、その間には何もありませんでした。 この空間的な量子化は、電子の磁気モーメントが2つの離散的な値、すなわちスピンの2つの反対向きの値しか取れないことを示しています。 スピン「アップ」(↑)とスピン「ダウン」(↓)、またはより厳密にはスピン+½と-½(約束されたプランク定数\(\hbar\)の単位)と呼ばれます。 この実験は、磁気的性質が原子スケールで量子化されていることを示す最初の直接的な証拠となりました。
電子の磁気モーメントは\(\mu_e\)と表され、そのスピンに直接比例します。 その実験値は約\(9.284 \times 10^{-24}\)ジュール毎テスラで、これはボーア磁子と呼ばれます。 この微小な値は、単一の電子の磁気効果がどれほど弱いかを示しています。 しかし、鉄の磁石のように何十億もの電子が同じ方向にスピンを揃えると、その累積効果は巨視的になります。 電子の磁気モーメントは、2つの異なる寄与から成ります:
もしスピンを電子の実際の自己回転として解釈しようとすると、大きな問題に直面します。 観測される磁気モーメントを生成するためには、電子の表面が光速をはるかに超える速度で回転しなければならず、これは相対性理論に違反します。 さらに、量子力学の枠組みでは、電子は波動関数によって記述され、古典的な回転球とはみなせません。
このパラドックスは1928年にポール・ディラック(1902-1984)によって解決されました。 ディラックが量子力学と相対性理論の両方を同時に尊重して電子の方程式を書いたとき、スピンは解の中に自然に現れ、人為的に追加する必要はありませんでした。2つの調和を組み合わせたときに現れる音楽のノートのようでした。
| 粒子 | スピン | 磁気モーメント(磁子単位) | 磁気における役割 |
|---|---|---|---|
| 電子 | ½ | 1.001ボーア磁子 | 物質の磁気(永久磁石、強磁性)の主な原因。原子内での整列が巨視的な磁気的性質を生み出します。 |
| 陽子 | ½ | 2.793核磁子 | 核磁気共鳴(NMR)で分子を分析し、医療画像(MRI)で生物組織を視覚化するために利用されます。 |
| 中性子 | ½ | -1.913核磁子 | 中性子散乱で物質の磁気構造を研究するために使用されます。負の磁気モーメントはその複合構造(クォーク)を明らかにします。 |
| 光子 | 1 | 0 | 電磁力を媒介する粒子。電荷や磁石の間でエネルギーを運びますが、固有の磁気モーメントは持ちません。 |
ほとんどの物質では、電子は反平行スピン(反対方向に向いた)で対になり、全体の磁気モーメントがほぼ完全に打ち消し合います。 これらの物質は反磁性と呼ばれ、水、銅、金などが該当します。これらの物質では電子が完全に対になっているため、外部磁場がない場合、全体の磁気モーメントはゼロです。 外部磁場が印加されても、正の磁化を生成する非対電子は存在しません。唯一可能な応答は、非常に弱く反対方向に誘導される軌道分極であり、これが反磁性の特徴です。
逆に、原子が1つ以上の非対電子を持ち、したがって非補償スピンを持つ場合、外部磁場の作用下で正味の磁化を発達させます。 この応答は常磁性を特徴付け、例えばアルミニウムや白金で観察されます。
一部の物質では、これらの非対電子によって運ばれる磁気モーメントが互いに影響し合い、集団的に整列することがあります。 その結果、物質は外部磁場がなくても安定した磁化を獲得します。これが強磁性の現れであり、鉄、コバルト、ニッケルなどで見られます。